ന്യൂട്രിനോ ആന്ദോളന പരീക്ഷണങ്ങൾ ഉപയോഗിച്ച് പ്രപഞ്ചത്തിന്റെ പദാർത്ഥത്തിന്റെ-ആന്റിമാറ്റർ അസമമിതിയുടെ രഹസ്യം അനാവരണം ചെയ്യുന്നു

T2K, ഒരു നീണ്ട-അടിസ്ഥാനം ന്യൂട്രിനോ ജപ്പാനിലെ ആന്ദോളന പരീക്ഷണം, അടുത്തിടെ ഒരു നിരീക്ഷണം റിപ്പോർട്ട് ചെയ്തിട്ടുണ്ട്, അവിടെ അവർ അടിസ്ഥാന ഭൗതിക സവിശേഷതകൾ തമ്മിലുള്ള വ്യത്യാസത്തിൻ്റെ ശക്തമായ തെളിവ് കണ്ടെത്തിയിട്ടുണ്ട്. ന്യൂട്രിനോകൾ അനുബന്ധ ആൻ്റിമാറ്റർ കൗണ്ടർപാർട്ടായ ആൻ്റി ന്യൂട്രിനോകളുടേതും. ഈ നിരീക്ഷണം ശാസ്ത്രത്തിൻ്റെ ഏറ്റവും വലിയ നിഗൂഢതകളിലൊന്നിനെ വിശദീകരിക്കുന്നു - ആധിപത്യത്തിനുള്ള ഒരു വിശദീകരണം കാര്യം ലെ പ്രപഞ്ചം പ്രതിദ്രവ്യത്തിന് മുകളിൽ, അങ്ങനെ നമ്മുടെ നിലനിൽപ്പ്.

ദി കാര്യം-ൻ്റെ ആൻ്റിമാറ്റർ അസമമിതി പ്രപഞ്ചം

പ്രപഞ്ചശാസ്ത്ര സിദ്ധാന്തമനുസരിച്ച്, മഹാവിസ്ഫോടന സമയത്ത് വികിരണത്തിൽ നിന്ന് കണങ്ങളും അവയുടെ പ്രതികണങ്ങളും ജോഡികളായി ഉത്പാദിപ്പിക്കപ്പെട്ടു. ആൻ്റിപാർട്ടിക്കിളുകൾ അവയുടെ ഏതാണ്ട് സമാനമായ ഭൗതിക ഗുണങ്ങളുള്ള ആൻ്റിമാറ്ററുകളാണ് കാര്യം വിപരീതമായ വൈദ്യുത ചാർജും കാന്തിക ഗുണങ്ങളും ഒഴികെയുള്ള കണങ്ങൾ. എന്നിരുന്നാലും, ദി പ്രപഞ്ചം നിലവിലുണ്ട്, ദ്രവ്യം കൊണ്ട് മാത്രം നിർമ്മിതമായത്, മഹാവിസ്ഫോടന സമയത്ത് ചില ദ്രവ്യ-ആൻ്റിമാറ്റർ സമമിതികൾ തകർന്നുവെന്ന് സൂചിപ്പിക്കുന്നു, അതിനാൽ ജോഡികൾക്ക് വീണ്ടും വികിരണം സൃഷ്ടിക്കുന്ന പൂർണ്ണമായും നശിപ്പിക്കാൻ കഴിഞ്ഞില്ല. ഭൗതികശാസ്ത്രജ്ഞർ ഇപ്പോഴും സിപി-സമമിതി ലംഘനത്തിൻ്റെ ഒപ്പുകൾക്കായി തിരയുന്നു, ഇത് ആദ്യകാലങ്ങളിൽ തകർന്ന ദ്രവ്യ-ആൻ്റിമാറ്റർ സമമിതിയെ വിശദീകരിക്കാൻ കഴിയും. പ്രപഞ്ചം.

സിപി-സമമിതി രണ്ട് വ്യത്യസ്ത സമമിതികളുടെ ഉൽപ്പന്നമാണ് - ചാർജ്-കോൺജഗേഷൻ (സി), പാരിറ്റി-റിവേഴ്സൽ (പി). ചാർജ്ജ്-കൺജഗേഷൻ C ചാർജുള്ള കണികയിൽ പ്രയോഗിക്കുമ്പോൾ അതിൻ്റെ ചാർജിൻ്റെ അടയാളം മാറുന്നു, അതിനാൽ പോസിറ്റീവ് ചാർജുള്ള കണിക നെഗറ്റീവ് ചാർജ്ജും തിരിച്ചും മാറുന്നു. C. പാരിറ്റി റിവേഴ്സൽ സമമിതിയുടെ പ്രവർത്തനത്തിന് കീഴിൽ ന്യൂട്രൽ കണികകൾ മാറ്റമില്ലാതെ തുടരുന്നു. പാരിറ്റി-റിവേഴ്സൽ സമമിതി അത് പ്രവർത്തിക്കുന്ന കണത്തിൻ്റെ സ്പേഷ്യൽ കോർഡിനേറ്റുകളെ വിപരീതമാക്കുന്നു - അതിനാൽ ഒരു വലംകൈയ്യൻ കണിക ഇടതുകൈയായി മാറുന്നു, ഒരാൾ കണ്ണാടിക്ക് മുന്നിൽ നിൽക്കുമ്പോൾ സംഭവിക്കുന്നത് പോലെയാണ്. അവസാനമായി, CP വലത് കൈ നെഗറ്റീവ് ചാർജുള്ള കണത്തിൽ പ്രവർത്തിക്കുമ്പോൾ, അത് ഇടതുകൈ പോസിറ്റീവ് ചാർജുള്ള ഒന്നായി പരിവർത്തനം ചെയ്യപ്പെടുന്നു, അത് ആൻ്റിപാർട്ടിക്കിൾ ആണ്. അങ്ങനെ കാര്യം CP-സമമിതിയിലൂടെ ആൻ്റിമാറ്റർ പരസ്പരം ബന്ധപ്പെട്ടിരിക്കുന്നു. അതിനാൽ നിരീക്ഷിച്ചവ സൃഷ്ടിക്കുന്നതിന് CP ലംഘിച്ചിരിക്കണം ദ്രവ്യം-ആന്റിമാറ്റർ അസമമിതി1967-ൽ സഖറോവ് ആദ്യമായി ചൂണ്ടിക്കാണിച്ചതാണ് (1).

ഗുരുത്വാകർഷണവും വൈദ്യുതകാന്തികവും ശക്തമായ ഇടപെടലുകളും സിപി-സമമിതിയിൽ മാറ്റമില്ലാത്തതിനാൽ, പ്രകൃതിയിൽ സിപി-ലംഘനം അന്വേഷിക്കാനുള്ള ഒരേയൊരു സ്ഥലം ക്വാർക്കുകൾ കൂടാതെ/അല്ലെങ്കിൽ ലെപ്‌ടോണുകളുടെ കാര്യത്തിൽ മാത്രമാണ്. ഇതുവരെ, ക്വാർക്ക്-സെക്ടറിൽ സിപി-ലംഘനം പരീക്ഷണാടിസ്ഥാനത്തിൽ അളക്കുന്നു, എന്നിരുന്നാലും, കണക്കാക്കിയ അസമമിതി സൃഷ്ടിക്കാൻ ഇത് വളരെ ചെറുതാണ്. പ്രപഞ്ചം. അതിനാൽ ലെപ്റ്റൺ-സെക്ടറിലെ സിപി-ലംഘനം മനസ്സിലാക്കുന്നത് ഭൗതികശാസ്ത്രജ്ഞർക്ക് പ്രത്യേക താൽപ്പര്യമുള്ളതാണ്. പ്രപഞ്ചം. ലെപ്റ്റോൺ-സെക്ടറിലെ സിപി-ലംഘനം, ലെപ്റ്റോജെനിസിസ് (2) എന്ന പ്രക്രിയയിലൂടെ ദ്രവ്യ-ആൻ്റിമാറ്റർ അസമമിതി വിശദീകരിക്കാൻ ഉപയോഗിക്കാം.

എന്തുകൊണ്ടാണ് ന്യൂട്രിനോകൾ പ്രധാനമായിരിക്കുന്നത്?

ന്യൂട്രിനോകളുടെ പൂജ്യം വൈദ്യുത ചാർജുള്ള പ്രകൃതിയിലെ ഏറ്റവും ചെറിയ, കൂറ്റൻ കണങ്ങളാണ്. വൈദ്യുത ന്യൂട്രൽ ആയിരിക്കുക, ന്യൂട്രിനോകൾ വൈദ്യുതകാന്തിക ഇടപെടലുകൾ ഉണ്ടാകില്ല, അവയ്ക്ക് ശക്തമായ ഇടപെടലുകളും ഇല്ല. ന്യൂട്രിനോകൾക്ക് 0.1 eV ക്രമത്തിൻ്റെ ചെറിയ പിണ്ഡമുണ്ട് (~ 2 × 10-³⁷കി.ഗ്രാം), അതിനാൽ ഗുരുത്വാകർഷണ പ്രതിപ്രവർത്തനവും വളരെ ദുർബലമാണ്. ഒരേ ഒരു വഴി ന്യൂട്രിനോകൾ മറ്റ് കണങ്ങളുമായി സംവദിക്കാൻ കഴിയുന്നത് ഹ്രസ്വ-ദൂര ദുർബലമായ ഇടപെടലുകളിലൂടെയാണ്.

ഈ ദുർബലമായി ഇടപെടുന്ന സ്വത്ത് ന്യൂട്രിനോകൾഎന്നിരുന്നാലും, ദൂരെയുള്ള ജ്യോതിർഭൗതിക വസ്തുക്കളെ പഠിക്കാൻ അവരെ രസകരമായ ഒരു അന്വേഷണമാക്കി മാറ്റുന്നു. നക്ഷത്രാന്തര മാധ്യമത്തിൽ അടങ്ങിയിരിക്കുന്ന പൊടി, വാതക കണങ്ങൾ, പശ്ചാത്തല വികിരണങ്ങൾ എന്നിവയാൽ ഫോട്ടോണുകൾ പോലും മറയ്‌ക്കാനും വ്യാപിക്കാനും ചിതറിക്കിടക്കാനും കഴിയും. ന്യൂട്രിനോകൾ ഭൂരിഭാഗവും തടസ്സമില്ലാതെ കടന്നുപോകാനും ഭൂമിയെ അടിസ്ഥാനമാക്കിയുള്ള ഡിറ്റക്ടറുകളിൽ എത്തിച്ചേരാനും കഴിയും. നിലവിലെ സാഹചര്യത്തിൽ, ദുർബലമായി ഇടപെടുന്നതിനാൽ, CP-ലംഘനത്തിന് സംഭാവന നൽകാൻ ന്യൂട്രിനോ-സെക്ടർ ഒരു പ്രായോഗിക സ്ഥാനാർത്ഥിയായിരിക്കും.

ന്യൂട്രിനോ ആന്ദോളനവും സിപി-ലംഘനവും

മൂന്ന് തരം ന്യൂട്രിനോകൾ ഉണ്ട് (𝜈) - 𝜈_𝑒,_𝜇 ഒപ്പം 𝜈_𝜏 - ഇലക്ട്രോൺ (ഇ), മ്യൂൺ (𝜇), ടൗ (𝜏) എന്നിവയുമായി ബന്ധപ്പെട്ട ഓരോ ലെപ്‌ടോണുമായി ബന്ധപ്പെട്ട ഒന്ന്. ന്യൂട്രിനോകൾ ഉൽപ്പാദിപ്പിക്കപ്പെടുകയും ഫ്ലേവർ-ഐജൻസ്റ്റേറ്റുകളായി കണ്ടെത്തുകയും ചെയ്യുന്നത് അനുബന്ധ സ്വാദിൻ്റെ ചാർജ്ജ് ചെയ്ത ലെപ്റ്റണുമായി സഹകരിച്ച് ദുർബലമായ ഇടപെടലുകളിലൂടെയാണ്, അതേസമയം അവ മാസ്-ഈജൻസ്റ്റേറ്റ് എന്ന് വിളിക്കപ്പെടുന്ന നിശ്ചിത പിണ്ഡമുള്ള അവസ്ഥകളായി പ്രചരിപ്പിക്കുന്നു. അങ്ങനെ സ്രോതസ്സിൽ നിശ്ചിത സ്വാദുള്ള ഒരു ന്യൂട്രിനോ ബീം, ചില പാത-ദൈർഘ്യത്തിലൂടെ സഞ്ചരിച്ച് കണ്ടെത്തുന്ന ഘട്ടത്തിൽ മൂന്ന് വ്യത്യസ്ത രുചികളുടെയും മിശ്രിതമായി മാറുന്നു - വ്യത്യസ്ത ഫ്ലേവർ സ്റ്റേറ്റുകളുടെ അനുപാതം സിസ്റ്റത്തിൻ്റെ പാരാമീറ്ററുകളെ ആശ്രയിച്ചിരിക്കുന്നു. ഈ പ്രതിഭാസം ന്യൂട്രിനോ ആന്ദോളനം എന്നറിയപ്പെടുന്നു, ഇത് ഈ ചെറിയ കണങ്ങളെ വളരെ സവിശേഷമാക്കുന്നു!

സൈദ്ധാന്തികമായി, ഓരോ ന്യൂട്രിനോ ഫ്ലേവർ-ഐജൻസ്റ്റേറ്റുകളും മൂന്ന് മാസ്-ഈജൻസ്റ്റേറ്റുകളുടെയും രേഖീയ സംയോജനമായി പ്രകടിപ്പിക്കാം, തിരിച്ചും, മിശ്രണം പോണ്ടെകോർവോ-മാകി-നകഗാവ-സകത (PMNS) മാട്രിക്സ് (3,4) എന്ന ഏകീകൃത മാട്രിക്സ് ഉപയോഗിച്ച് വിവരിക്കാം. ,3). ഈ ത്രിമാന ഏകീകൃത മിക്സിംഗ് മാട്രിക്സ് മൂന്ന് മിക്സിംഗ് ആംഗിളുകളാലും സങ്കീർണ്ണമായ ഘട്ടങ്ങളാലും പാരാമീട്രൈസ് ചെയ്യാൻ കഴിയും. ഈ സങ്കീർണ്ണ ഘട്ടങ്ങളിൽ, ന്യൂട്രിനോ ആന്ദോളനം ഒരു ഘട്ടത്തിലേക്ക് മാത്രമേ സെൻസിറ്റീവ് ആയിട്ടുള്ളൂ, 𝛿_𝐶𝑃, ലെപ്ടൺ സെക്ടറിലെ സിപി ലംഘനത്തിന്റെ അതുല്യമായ ഉറവിടമാണിത്. 𝛿_𝐶𝑃 −180°, 180° ശ്രേണിയിൽ ഏത് മൂല്യവും എടുക്കാം. അതേസമയം 𝛿_𝐶𝑃=0, ±180° അർത്ഥമാക്കുന്നത് ന്യൂട്രിനോകളും ആന്റി ന്യൂട്രിനോകളും ഒരുപോലെ പ്രവർത്തിക്കുകയും CP സംരക്ഷിക്കപ്പെടുകയും ചെയ്യുന്നു എന്നാണ്, 𝛿_𝐶𝑃= ± 90° എന്നത് സ്റ്റാൻഡേർഡ് മോഡലിന്റെ ലെപ്റ്റൺ സെക്ടറിലെ പരമാവധി CP-ലംഘനത്തെ സൂചിപ്പിക്കുന്നു. ഏതെങ്കിലും ഇന്റർമീഡിയറ്റ് മൂല്യം വ്യത്യസ്ത ഡിഗ്രികളിൽ സിപി-ലംഘനത്തെ സൂചിപ്പിക്കുന്നു. അതിനാൽ 𝛿 അളക്കൽ_𝐶𝑃 ന്യൂട്രിനോ ഫിസിക്സ് സമൂഹത്തിന്റെ ഏറ്റവും പ്രധാനപ്പെട്ട ലക്ഷ്യങ്ങളിലൊന്നാണ്.

ആന്ദോളന പാരാമീറ്ററുകളുടെ അളവ്

സൂര്യൻ, മറ്റ് നക്ഷത്രങ്ങൾ, സൂപ്പർനോവകൾ എന്നിവ പോലെ ന്യൂക്ലിയർ പ്രതിപ്രവർത്തനങ്ങളിൽ ന്യൂട്രിനോകൾ സമൃദ്ധമായി ഉത്പാദിപ്പിക്കപ്പെടുന്നു. ആറ്റോമിക് ന്യൂക്ലിയസുകളുമായുള്ള ഉയർന്ന ഊർജ്ജ കോസ്മിക് കിരണങ്ങളുടെ പ്രതിപ്രവർത്തനത്തിലൂടെയും അവ ഭൂമിയുടെ അന്തരീക്ഷത്തിൽ ഉത്പാദിപ്പിക്കപ്പെടുന്നു. ന്യൂട്രിനോ ഫ്ലക്സിനെക്കുറിച്ച് ഒരു ആശയം ലഭിക്കാൻ, ഓരോ സെക്കൻഡിലും 100 ട്രില്യൺ നമ്മളിലൂടെ കടന്നുപോകുന്നു. എന്നാൽ അവർ വളരെ ദുർബലമായി ഇടപഴകുന്നതിനാൽ ഞങ്ങൾ അത് തിരിച്ചറിയുന്നില്ല. ഇത് ന്യൂട്രിനോ ആന്ദോളന പരീക്ഷണങ്ങൾക്കിടയിൽ ന്യൂട്രിനോ ഗുണങ്ങൾ അളക്കുന്നത് ശരിക്കും ഒരു വെല്ലുവിളി നിറഞ്ഞ ജോലിയാക്കുന്നു!

ഈ പിടികിട്ടാത്ത കണങ്ങളെ അളക്കാൻ, ന്യൂട്രിനോ ഡിറ്റക്ടറുകൾ വലുതാണ്, കിലോ-ടൺ പിണ്ഡമുള്ളതും പരീക്ഷണങ്ങൾക്ക് സ്ഥിതിവിവരക്കണക്ക് പ്രാധാന്യമുള്ള ഫലങ്ങൾ നേടാൻ വർഷങ്ങളെടുക്കുന്നതുമാണ്. അവരുടെ ദുർബലമായ ഇടപെടലുകൾ കാരണം, ന്യൂക്ലിയർ ബീറ്റാ ക്ഷയത്തിൽ (ചിത്രം (25) കാണിച്ചിരിക്കുന്നത്) ഊർജ്ജ-വേഗത സംരക്ഷണം വിശദീകരിക്കാൻ 1932-ൽ പോളി അവരുടെ സാന്നിധ്യം അനുമാനിച്ചതിനുശേഷം ആദ്യത്തെ ന്യൂട്രിനോ പരീക്ഷണാത്മകമായി കണ്ടെത്തുന്നതിന് ശാസ്ത്രജ്ഞർക്ക് ഏകദേശം 5 വർഷമെടുത്തു.

ശാസ്ത്രജ്ഞർ മൂന്ന് മിക്സിംഗ് കോണുകളും 90% കൃത്യതയോടെ 99.73% (3𝜎) ആത്മവിശ്വാസത്തിൽ അളന്നു (6). സൗര, അന്തരീക്ഷ ന്യൂട്രിനോകളുടെ ആന്ദോളനങ്ങൾ വിശദീകരിക്കാൻ മിക്സിംഗ് കോണുകളിൽ രണ്ടെണ്ണം വലുതാണ്, മൂന്നാമത്തെ കോണിന് (പേര് 𝜃₁₃) ചെറുതാണ്, ഏറ്റവും അനുയോജ്യമായ മൂല്യം ഏകദേശം 8.6° ആണ്, കൂടാതെ 2011-ൽ ചൈനയിലെ ദയാ-ബേ എന്ന റിയാക്ടർ ന്യൂട്രിനോ പരീക്ഷണം പരീക്ഷണാടിസ്ഥാനത്തിൽ അളന്നു. PMNS മാട്രിക്സിൽ, ഘട്ടം 𝛿_𝐶𝑃 sin𝜃 എന്ന കോമ്പിനേഷനിൽ മാത്രം പ്രത്യക്ഷപ്പെടുന്നു₁₃𝑒^{±𝑖𝛿_𝐶𝑃,} 𝛿 എന്നതിന്റെ പരീക്ഷണാത്മക അളവ് നടത്തുന്നു_𝐶𝑃 ബുദ്ധിമുട്ടുള്ള.

ക്വാർക്കിലെയും ന്യൂട്രിനോ-സെക്ടറുകളിലെയും സിപി ലംഘനത്തിന്റെ അളവ് കണക്കാക്കുന്ന പരാമീറ്ററിനെ ജാർൽസ്‌കോഗ് മാറ്റമില്ല 𝐽_𝐶𝑃 (7), ഇത് മിക്സിംഗ് കോണുകളുടെയും സിപി ലംഘിക്കുന്ന ഘട്ടത്തിന്റെയും പ്രവർത്തനമാണ്. ക്വാർക്ക്-സെക്ടറിന് 𝐽_𝐶𝑃~3×10^-5 , ന്യൂട്രിനോ സെക്ടറിന് വേണ്ടിയുള്ളപ്പോൾ_𝐶𝑃~0.033 പാപം𝛿_𝐶𝑃, അങ്ങനെ 𝐽 എന്നതിനേക്കാൾ വലിയ അളവിലുള്ള മൂന്ന് ഓർഡറുകൾ വരെ ആകാം_𝐶𝑃 ക്വാർക്ക്-സെക്ടറിൽ, 𝛿 മൂല്യം അനുസരിച്ച്_𝐶𝑃.

T2K-ൽ നിന്നുള്ള ഫലം - ദ്രവ്യ-ആന്റിമാറ്റർ അസമമിതിയുടെ രഹസ്യം പരിഹരിക്കുന്നതിനുള്ള സൂചന

ലോംഗ്-ബേസ്‌ലൈൻ ന്യൂട്രിനോ ആന്ദോളന പരീക്ഷണമായ T2K (ജപ്പാനിലെ Tokai-to-Kamioka) ൽ, ന്യൂട്രിനോ അല്ലെങ്കിൽ ആന്റിന്യൂട്രിനോ ബീമുകൾ ജപ്പാൻ പ്രോട്ടോൺ ആക്സിലറേറ്റർ റിസർച്ച് കോംപ്ലക്സിൽ (J-PARC) സൃഷ്ടിക്കപ്പെടുകയും സൂപ്പർ-കാമിയോകാണ്ടെയിലെ വാട്ടർ-സെറൻകോവ് ഡിറ്റക്ടറിൽ കണ്ടെത്തുകയും ചെയ്യുന്നു. ഭൂമിയിലൂടെ 295 കിലോമീറ്റർ ദൂരം സഞ്ചരിച്ച ശേഷം. ഈ ആക്സിലറേറ്ററിന് 𝜈 ബീമുകൾ ഉത്പാദിപ്പിക്കാൻ കഴിയും എന്നതിനാൽ_𝜇 അല്ലെങ്കിൽ അതിന്റെ ആന്റിപാർട്ടിക്കിൾ 𝜈̅𝜇, കൂടാതെ ഡിറ്റക്ടറിന് കണ്ടെത്താനാകും_𝜇,𝜈_𝑒 അവയുടെ ആന്റിപാർട്ടിക്കിളുകളും 𝜈̅, 𝜈̅𝑒, അവയ്ക്ക് നാല് വ്യത്യസ്ത ആന്ദോളന പ്രക്രിയകളിൽ നിന്നുള്ള ഫലങ്ങളുണ്ട്, കൂടാതെ ആന്ദോളന പാരാമീറ്ററുകളിൽ കാര്യക്ഷമമായ പരിധികൾ ലഭിക്കുന്നതിന് വിശകലനം നടത്താനും കഴിയും. എന്നിരുന്നാലും, CP-ലംഘന ഘട്ടം 𝛿_𝐶𝑃 ന്യൂട്രിനോകൾ സ്വാദുകൾ മാറ്റുന്ന പ്രക്രിയയിൽ മാത്രം ദൃശ്യമാകുന്നു, അതായത് ആന്ദോളനങ്ങളിൽ

സമീപകാല ആശയവിനിമയത്തിൽ, 2-ലും 2009-ലും (2018) ശേഖരിച്ച ഡാറ്റ വിശകലനം ചെയ്തുകൊണ്ട്, ന്യൂട്രിനോ മേഖലയിലെ സിപി-ലംഘനത്തിന്റെ രസകരമായ അതിരുകൾ T8K സഹകരണം റിപ്പോർട്ട് ചെയ്തിട്ടുണ്ട്. ഈ പുതിയ ഫലം 𝛿-ന്റെ സാധ്യമായ എല്ലാ മൂല്യങ്ങളുടെയും 42% ഒഴിവാക്കി_𝐶𝑃. അതിലും പ്രധാനമായി, CP സംരക്ഷിക്കപ്പെടുന്ന സന്ദർഭം 95% ആത്മവിശ്വാസത്തിൽ ഒഴിവാക്കപ്പെട്ടു, അതേ സമയം പരമാവധി CP-ലംഘനം പ്രകൃതിയിൽ മുൻഗണന നൽകുന്നതായി തോന്നുന്നു.

ഹൈ-എനർജി ഫിസിക്‌സ് മേഖലയിൽ, ഒരു പുതിയ കണ്ടെത്തൽ ക്ലെയിം ചെയ്യുന്നതിന് 5𝜎 (അതായത് 99.999%) ആത്മവിശ്വാസം ആവശ്യമാണ്, അതിനാൽ സിപി ലംഘിക്കുന്ന ഘട്ടം കണ്ടെത്തുന്നതിന് മതിയായ സ്ഥിതിവിവരക്കണക്കുകളും ഉയർന്ന കൃത്യതയും ലഭിക്കുന്നതിന് അടുത്ത തലമുറ പരീക്ഷണങ്ങൾ ആവശ്യമാണ്. എന്നിരുന്നാലും സമീപകാല T2K ഫലം ദ്രവ്യ-ആൻ്റിമാറ്റർ അസമമിതിയെക്കുറിച്ചുള്ള നമ്മുടെ ഗ്രാഹ്യത്തിലേക്കുള്ള ഒരു സുപ്രധാന വികാസമാണ്. പ്രപഞ്ചം ന്യൂട്രിനോ സെക്ടറിലെ സിപി ലംഘനത്തിലൂടെ, ആദ്യമായി.

***

അവലംബം:

1. സഖറോവ്, ആന്ദ്രേ ഡി., 1991. ''സിപി മാറ്റത്തിന്റെ ലംഘനം, സി അസമമിതി, പ്രപഞ്ചത്തിന്റെ ബാരിയോൺ അസമമിതി''. സോവിയറ്റ് ഫിസിക്സ് ഉസ്പെഖി, 1991, 34 (5), 392-393. DOI: https://doi.org/10.1070/PU1991v034n05ABEH002497

2. ബാരി പാസ്ക്വേൽ ഡി, 2012. ലെപ്റ്റോജെനിസിസ്, ന്യൂട്രിനോ പ്രോപ്പർട്ടികൾ എന്നിവയ്ക്കുള്ള ഒരു ആമുഖം. സമകാലിക ഭൗതികശാസ്ത്ര വാല്യം 53, 2012 - ലക്കം 4 പേജുകൾ 315-338. DOI: https://doi.org/10.1080/00107514.2012.701096

3. മക്കി ഇസഡ്., നകഗാവ എം., സകത എസ്., 1962. പ്രാഥമിക കണങ്ങളുടെ ഏകീകൃത മാതൃകയെക്കുറിച്ചുള്ള പരാമർശങ്ങൾ. സൈദ്ധാന്തിക ഭൗതികശാസ്ത്രത്തിന്റെ പുരോഗതി, വാല്യം 28, ലക്കം 5, നവംബർ 1962, പേജുകൾ 870–880, DOI: https://doi.org/10.1143/PTP.28.870

4. പോണ്ടെകോർവോ ബി., 1958. ഇൻവേഴ്‌സ് ബീറ്റ പ്രക്രിയകളും ലെപ്റ്റൺ ചാർജിന്റെ നോൺ-കൺസർവേഷനും. ജേണൽ ഓഫ് എക്സ്പിരിമെന്റൽ ആൻഡ് തിയറിറ്റിക്കൽ ഫിസിക്സ് (USSR) 34, 247-249 (ജനുവരി, 1958). ഓൺലൈനിൽ ലഭ്യമാണ് http://www.jetp.ac.ru/cgi-bin/dn/e_007_01_0172.pdf. 23 ഏപ്രിൽ 2020-ന് ആക്സസ് ചെയ്തു.

5. ഇൻഡക്റ്റീവ്ലോഡ്, 2007. ബീറ്റാ മൈനസ് ഡീകേ. [ചിത്രം ഓൺലൈനിൽ] ഇവിടെ ലഭ്യമാണ് https://en.wikipedia.org/wiki/File:Beta-minus_Decay.svg. ആക്സസ് ചെയ്തത് 23 ഏപ്രിൽ 2020.

6. തനബാഷി എം., et al. (പാർട്ടിക്കിൾ ഡാറ്റ ഗ്രൂപ്പ്), 2018. ന്യൂട്രിനോ മാസ്സ്, മിക്സിംഗ്, ആന്ദോളനങ്ങൾ, ഫിസി. റവ. D98, 030001 (2018), 2019 അപ്ഡേറ്റ്. DOI: https://doi.org/10.1103/PhysRevD.98.030001

7. Jarlskog, C., 1986. Jarlskog പ്രതികരിക്കുന്നു. ഫിസി. ലെറ്റ് റവ. 57, 2875. DOI: https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.57.2875

8. T2K സഹകരണം, 2020. ന്യൂട്രിനോ ആന്ദോളനങ്ങളിലെ പദാർത്ഥത്തിന്റെ നിയന്ത്രണം-ആന്റിമാറ്റർ സമമിതി-ലംഘന ഘട്ടം. നേച്ചർ വോളിയം 580, പേജുകൾ339–344(2020). പ്രസിദ്ധീകരിച്ചത്: 15 ഏപ്രിൽ 2020. DOI: https://doi.org/10.1038/s41586-020-2177-0

***